Архангельский Архимеда закон

Архангельский Александр Александрович (1892—1978) — советский авиаконструктор, доктор техническнаук (1940), Герой Социалистического Труда (1947), заслуженный деятель науки и техники РСФСР (1947). Окончил Московское высшее техническое училище (1918). Учёбу совмещал с работой в аэродинамической лаборатории училища и воздухоплавательном кружке, руководимом Н. Е. Жуковским. В 1918—1936 работал в Центральном аэрогидродинамическом институте.

. Вместе с Б. С. Стечкиным спроектировал и построил несколько аэросаней «АРБЕС». После организации в Центральном аэрогидродинамическом институте самолётостроительного КБ А. Н. Туполева (см. Авиационный научно-технический комплекс имени А. Н. Туполева), куда вошёл отдел А., он участвовал в проектировании всех самолётов марки АНТ. В 1932 назначен руководителtv бригады скоростных самолётов.

Ведущий конструктор первого советского фронтового бомбардировщика АНТ-40, или СБ (рис. и таблица XVI), ставшего этапным для советской авиации, и его пассажирского варианта ПС-35. С 1936 руководитель КБ и ответственный за серийную постройку СБ, главный конструктор самолётов Ар-2 (рис. в таблице XVII) и «Б». В 1941 коллектив А. снова влился в КБ А. Н. Туполева. С 1947 А. — первый заместитель главного конструктора. Премия имени Н. Е. Жуковского (1962). Ленинская премия (1957), Государственная премия СССР (1941, 1949, 1952). Награждён 6 орденами Ленина, орденом Октябрьской Революции, 4 орденами Трудового Красного Знамени, 2 орденами Красной Звезды, медалями.

Лит.: Лазарев Л. Л., Коснувшись неба, М., 1983.

Архимеда закон — на всякое тело, погружённое в жидкость, действует выталкивающая сила, равная весу вытесненной жидкости. В несколько иной формулировке впервые был установлен древнегреческим учёным Архимедом в III в. до н. э. Доказывается на основе уравнений гидростатики, представляющих собой Эйлера уравнения для покоящейся несжимаемой жидкости при наличии однородного поля массовых сил.

. Если ось z декартовой системы координат направить против действия массовых сил, то распределение гидродинамического давления p в жидкости подчиняется закону: р  = р0-{{Q}}gz, где g — ускорение свободного падения, Q — плотность, р0 — давление на свободной поверхностн (z  = 0). Главный вектор P сил гидродинамических давлений, приложенных к твёрдой поверхности S тела объемом {{?}}, вычисляется по формуле

P  = -{{?}}snpdS  = -{{??}}gradpd{{?}},

где n — вектор внешней нормали к S. После подстановки в эту формулу выражения для р и интегрирования приходим к результату: Px  = Py  = 0, Pz  = Qg? (Рx, Ру, Pz — проекции вектора P на оси х, у, z выбранной системы координат).

Следовательно, А. з. можно переформулировать так: силы гидродинамических давлений жидкости на замкнутую поверхность погружённого в неё твёрдого тела приводятся к одной, равнодействующей, равной весу вытесненного объёма жидкости, направленной вертикально вверх и приложенной в центре тяжести вытесненного объёма.

А. з. остается в силе и для тела, частично погружённого в жидкость, и обобщается на случай погружения тела в жидкость, состоящую из нескольких слоев разной плотности.

А. з. справедлив и для газов (см. Аэростатика). Он широко используется для анализа разнообразных прикладных задач.


Энциклопедия авиации

Copyright © 2007    ·    О проекте: «Рефераты, Энциклопедии, Словари On-Line»    ·    Реклама    ·